贝克隆德变换

贝克隆德变换是两个非线性偏微分方程之间的一对变换关系。

两个非线性偏微分方程

$F_{1}(u,x,t,u_{x},u_{t},u_{xx},u_{tt},u_{xt},u_{tt})=0,$

$F_{2}(w,\xi ,\eta ,w_{\xi },w_{\eta },w_{\xi },w_{\xi \xi },w_{\xi \eta },w_{\eta \eta })=0$

之间的贝克隆德变换，指的是这样一对关系

$\phi _{1}(u,x,t,u_{x},u_{t},w,\xi ,\eta ,w_{\xi },w_{\eta })=0,$

$\phi _{2}(u,x,t,u_{x},u_{t},w,\xi ,\eta ,w_{\xi },w_{\eta })=0.$

贝克隆德变换是求非线性偏微分方程精确解的一种重要的变换。

1876年瑞典数学家贝克隆德发现正弦-戈尔登方程的不同解u、v

$u_{xt}=\sin u.\,$

$v_{xt}=\sin v.\,$

之间有如下关系：

${\begin{aligned}v_{x}&=u_{x}-2\beta \sin {\Bigl (}{\frac {u+v}{2}}{\Bigr )}\\v_{t}&=-u_{t}+{\frac {2}{\beta }}\sin {\Bigl (}{\frac {v-u}{2}}{\Bigr )}\end{aligned}}\,\!$

这就是正弦-戈尔登方程的贝克隆德自变换。

将贝克隆德自变换第一式对t取微商，二式对x微商：

$bt1:=(1/2)*u_{xt}-(1/2)*v_{xt}=\beta *cos((1/2)*u+(1/2)*v)*((1/2)*u_{t}+(1/2)*v_{t})$

$bt2:=(1/2)*u_{xt}+(1/2)*v_{xt}=cos((1/2)*u-(1/2)*v)*((1/2)*u_{x}+(1/2)*v_{x})/\beta$

消除v即得$u_{xt}=\sin u.\,$；

消除u项即得

$v_{xt}=\sin v.\,$

贝克隆德变换常用于求正弦-戈尔登方程、高维广义Burger I型方程、高维广义Burger II型方程的精确解：

解正弦-戈尔登方程

Sine-gordon kink2d

Sine-gordon 3D animation1

Sine-gordon 3D animation2

利用正弦-戈尔登方程的自贝克隆德变换解正弦-戈尔登方程：

由贝克隆德自变换$v_{x}=u_{x}-2\beta \sin({\frac {u+v}{2}})$令v=0，得

$u_{x}=2\beta \sin {\Bigl (}{\frac {u}{2}}{\Bigr )}$，显然

$2*\beta =u[x]/sin((1/2)*u)$，两边对x积分，得：

$2*\beta *x=2*ln(csc((1/2)*u)-cot((1/2)*u))$

对贝克隆德自变换第二式作同样运算得：

$2*t/\beta =2*ln(csc((1/2)*u)-cot((1/2)*u))$ 经过三角函数运算，二式简化为

$2\beta *x=2*ln(tan(u/4))$

$2t/\beta =2*ln(tan(u/4))$

二式相加得：

$2*beta*x+2*t/beta=4*ln(tan((1/4)*u))$，

分离u得正弦-戈尔登方程的一个解析解：

$u(x,t)=4*arctan(e^{\frac {\beta ^{2}*x+t}{2\beta }})$

又从$2*t/\beta =2*ln(csc((1/2)*u)-cot((1/2)*u))$ 直接接求u得另外两个解析解：

$u(x,t)=2*arctan(2*exp((1/2)*(\beta ^{2}*x+t)/\beta )/(1+(exp((1/2)*(\beta ^{2}*x+t)/\beta ))^{2}))$

$u(x,t)=-2*arctan(((exp((1/2)*(\beta ^{2}*x+t)/\beta ))^{2}-1)/(1+(exp((1/2)*(\beta ^{2}*x+t)/\beta ))^{2}))$

另见

可积系统

KdV方程