Wess-Zumino-Witten模型

理论物理数学中, 威斯-朱米诺-维腾模型Wess-Zumino-Novikov-Witten modelWZW),乃一简单之 共形场论,其解可以用仿射李代数表达。其名来自朱利斯·外斯布鲁诺·朱米诺谢尔盖·彼得罗维奇·诺维科夫爱德华·威滕

作用

G紧致单连通李群,设g为其李代数。设γ为黎曼球面 复平面之一点紧致化)上一G-值场

Wess-Zumino-Witten 模型是γ所定义之非线性 sigma 模型,其作用

 

其中首项为量子场论中常见之动量项,重复指标相加,度量为欧几里得度量 g上之Killing 二次式,而 偏导数

SWZ 项人称 Wess-Zumino 项,其定义为

 

其中 [,] 为交换子 完全反对称张量i=1,2,3, 为积分座标,取值于单位球  。 在此积分中,场γ 被延拓至单位球之内部——此所以可能,是由于任何紧致单连通李群之第二同伦群 俱为零(γ已于球面上定义)。

拉回

注意:若   为李代数g基向量,则 g结构常数。结构常数是反对称的,因而定义了一G 上一个三次微分形式。故上述积分实为球 上之三次调和式的拉回。记此三次式为 c、其拉回为  ,则我们有

 

自此我们可用拓扑方法分析 WZ-项。

拓扑障碍

γ 有多种延拓至球 之内部;若要求物理现象不依赖于特定之延拓,则常数k需符合以下“量子条件”:

  • 取γ 到球内部之任何两种延拓。是为平三维区域至李群G之两支影射。在其边界  黏起此两个三维球,则成一三维球面 ;其中每一三维半球面来自一 。 γ 之两种延拓则成为一影射:  。然而,任何紧致单连通李群G之同伦群

  。故

 

其中 γ 与 γ' 表示两种延拓, n为一整数——黏合后影射之卷绕数。两种延拓会带来相同的物理系统,若

 

是故,耦合常数k必须为整数。当G是半单李群,或不连通紧致群, 则由每一连通部所给之一整数构成此阶(level)。

此拓扑障碍亦可以相应之仿射李代数之表示论体现。 当每一阶为一整数,则存在该仿射李代数之最高权表示,而其最高权为 dominant integral。此等表示是可积表示[1]

我们亦常遇相应于一非紧致单李群-例如 SL(2,R)-之 WZW 模型。胡安·马尔达西那Hirosi Ooguri英语Hirosi Ooguri以此描述三维反德西特空间上之弦理论。此时 π3(SL(2,R))=0,故不存在拓扑障碍,而其阶亦不必为整数。

推广

上述各 WZW 模型俱定义于黎曼球面上。我们亦可定义一般紧致黎曼曲面上之场γ。

参见

参考

  • J. Wess, B. Zumino, "Consequences of anomalous Ward identities", Physics Letters B, 37 (1971) pp. 95-97.
  • E. Witten, "Global aspects of current algebra", Nuclear Physics B 223 (1983) pp. 422-432.
  • V. Kac, Infinite dimensional Lie algebras

  1. ^ Kac, Victor, Infinite dimensional Lie algebras, ISBN 0-521-46693-8 第十章,