张量 (内蕴定义)

有关张量在广义范围内的性质和重要性的介绍，请参阅张量。

在数学中，处理张量理论的现代无分量（component-free）方法首先将张量视为抽象对象，表示多重线性概念的某些特定类型。他们一些熟知的性质可由作为线性映射或更广泛地定义得出；而张量的操作导致了线性代数扩张为多重线性代数。

在微分几何中，一个内蕴的几何论断也许可以用一个流形上的张量场表示，这样完全不必使用参考坐标系。在广义相对论中同样如此，张量场描述了物理性质。无分量方法在抽象代数与同调代数中也很常用，在那里张量自然地出现了。

用向量空间的张量积定义

给定域$F$上一个有限向量空间集合$\left\{V_{1},...,V_{n}\right\}$，我们可以考虑他们的张量积 $V_{1}\otimes \cdots \otimes V_{n}$。这个张量积中的一个元素称为一个张量（但这不是本文讨论的张量概念）。

向量空间$V$上的张量定义成具有形式

$V\otimes \cdots \otimes V\otimes V^{*}\otimes \cdots \otimes V^{*}$

的向量空间中的一个元素（即向量），这里 V* 是 V 的对偶空间。

如果在我们的积中有$m$个$V$与$n$个$V^{*}$，张量称为$\left(m,n\right)$型，具有反变（contravariant）阶数$m$与共变（covariant，也称协变）阶数$n$，总阶数为$m+n$。零阶张量就是数量（域$F$中的元素），1 阶反边张量是$V$中的向量，1 阶共变张量是$V^{*}$中的1-形式（因此，后两个空间经常称为反变向量与共变向量）。

$\left(1,1\right)$型张量

$V\otimes V^{*}$

自然同构于从$V$到$V$的线性变换空间。一个实向量空间$V$的内积自然对应于$\left(0,2\right)$张量

$V^{*}\otimes V^{*}$

称为相应的度量，一般记作$g$。

其它记法

文献中通常不写出完整的张量积以表示$\left(m,n\right)$型张量的空间，而使用缩写：

${\begin{matrix}T_{n}^{m}(V)&=&\underbrace {V\otimes \dots \otimes V} &\otimes &\underbrace {V^{*}\otimes \dots \otimes V^{*}} \\&&m&&n\end{matrix}}.$

这个空间的另外一种记法是用从向量空间$V$到向量空间$W$的线性映射来表示。让

$L(V,W)\$

表示所有从$V$到$W$的线性映射的集合，这会形成一个向量空间。因此，例如对偶空间（线性泛函的空间）可以写成

$V^{*}\cong L(V,\mathbb {R} );$

由 universal property 可知，(m,n)-张量有如下自然的同构(isomorphism)关系

$T_{n}^{m}(V)\cong L(\underbrace {V^{*}\otimes \dots \otimes V^{*}} _{m}\otimes \underbrace {V\otimes \dots \otimes V} _{n},\mathbb {R} )\cong L^{m+n}(V^{*},\dots ,V^{*},V,\dots ,V,\mathbb {R} ).$

在上面的公式中，$V$和$V^{*}$的角色互换了。特别地，我们有

$T_{0}^{1}(V)\cong L(V^{*},\mathbb {R} )\cong V,$

与

$T_{1}^{0}(V)\cong L(V,\mathbb {R} )\cong V^{*},$

以及

$T_{1}^{1}(V)\cong L(V,V).$

以下记法

$GL(V,W)\$

通常用来表示从 V 到 W 的可逆线性变换的空间，但对于张量空间没有类似的记法。

张量场

主条目：张量场

微分几何、物理学和工程学必须经常要处理光滑流形上的张量场。术语“张量'”实际上有时用作张量场的简称。一个张量场表达了逐点变化的张量的概念。

张量在不同座标间的变换公式

对任何给定向量空间$V$ 我们有$V$的一组基底$\{\mathbf {e} _{i}\}$，以及对应的对偶空间 $V^{*}$以及和向量基底$\{\mathbf {e} _{i}\}$ 对应的对偶基底$\{\omega ^{j}\}$ （也可用$\{\mathbf {e} ^{*j}\}$来表示）。上指标与下指标的区别提醒我们分量变换的方式以及向量跟余向量(covector)或是向量跟余向量的系数的分别。

例如，取空间

$V\otimes V\otimes V^{*}$

中的张量 $\mathbf {T}$，在我们的坐标系下分量可写成

$\mathbf {T} =T^{ij}{}_{k}\,\mathbf {e} _{i}\otimes \mathbf {e} _{j}\otimes \omega ^{k},$

这里我们使用爱因斯坦求和约定，这是处理张量分量的一种常见约定：即当张量分量同时出现了一组上指标与下指标时，我们对这上下指标所有可能值求和，比如说：$a_{i}dx^{i}$这符号，在这约定下即代表$\textstyle \sum _{i}a_{i}dx^{i}$。也就是说在在爱因斯坦求和约定下我们有$\textstyle T^{ij}{}_{k}\,\mathbf {e} _{i}\otimes \mathbf {e} _{j}\otimes \omega ^{k}=\sum _{ijk}T^{ij}{}_{k}\,\mathbf {e} _{i}\otimes \mathbf {e} _{j}\otimes \omega ^{k}$。在物理中我们经常使用表达式

$T^{ij}{}_{k}\$

来表示张量，就像向量经常写成分量形式，这可以视为一个$n\times n\times n$数组。假设在另一坐标系中，有另一组基底$\{\mathbf {\hat {e}} _{i}\}$，则对同一向量来说两组基底对应的分量将会不同。如果$(R_{i}^{j})$ 是两基底间的变换矩阵（注意这不是一个张量，因为它表达一个基的变化而不是一个几何实体），也就是

$\mathbf {\hat {e}} _{i}=\sum _{j}R_{i}^{j}\mathbf {e} _{j}$

，设 $(R^{-1})_{k}^{l}$ 是$(R_{i}^{j})$的逆矩阵，对同一张量在新基底的张量分量设为$\textstyle {\hat {T}}^{i'j'}\!{}_{k'}$，则两者之间的变换公式为：

${\hat {T}}^{i'j'}\!{}_{k'}=\sum _{p,q,r}(R^{-1})_{p}^{i'}\,(R^{-1})_{q}^{j'}\,R_{k'}^{r}\,T^{pq}{}_{r}=(R^{-1})_{p}^{i'}\,(R^{-1})_{q}^{j'}\,R_{k'}^{r}\,T^{pq}{}_{r},$

注意上面的第二个等式使用了爱因斯坦求和约定。 在旧教材中这个变换规律经常作为一个张量的定义。形式上，这意味这那个张量作为所有坐标变换组成的群的一个特定表示。

参考文献

• Abraham, Ralph; Marsden, Jerrold E., Foundations of Mechanics 2, Reading, Mass.: Addison-Wesley, 1985, ISBN 0-201-40840-6