梅尔曼–瓦格纳定理

在量子场论和统计力学中，梅尔曼–瓦格纳定理（Mermin–Wagner定理，或称梅尔铭-瓦格纳-霍亨贝格定理、梅尔铭-瓦格纳-别列津斯基定理、科勒曼定理）阐述了维度d ≤ 2的场论没有自发对称破缺（要不然无质量的南部玻色子会有无限的相关函数）。

概览

若 φ 是高斯自由场（一种纯量场），m是质量，维度d=2；传播子是：

$G(x)=\left\langle \varphi (x)\varphi (0)\right\rangle =\int {\frac {d^{2}k}{(2\pi )^{2}}}{\frac {e^{ik\cdot x}}{k^{2}+m^{2}}}.$

若m=0，

$\nabla ^{2}G=\delta (x).$

因为高斯定律，

$E={1 \over 2\pi r}.$

$G(r)={1 \over 2\pi }\log(r)$

若$r\to 0,\infty$，$G(r)\to \pm \infty$，所以一维或二维的纯量场没有明确定义的平均值。

参见墨西哥帽模型。

XY模型的相变

d=2的O(2)模型没有自发对称破缺，但是有别列津斯基-科斯特利茨-索利斯相变。

（量子相变不受影响。）

两相是：

1、 $G(r)\sim \exp(-r/\xi )$

$r/\xi \gg 1$

2、幂定律

(a ≪ r ≪ ξ

a 是晶格常数

海森堡模型

$H=-J\sum _{\left\langle {i,j}\right\rangle }\mathbf {S} _{i}\cdot \mathbf {S} _{j}.$